Дан образцовый колебательный контур. Что в нем определяет частоту и амплитуду

В идеальном случае К.к. состоит только из соединенных меж собой индуктивности L и электрической емкости С (далее - емкость). 

Осмотрим процесс разряда емкости через индуктивность в образцовом случае, когда необратимые утраты электрической энергии и магнитного поля отсутствуют. 

Если обособленной емкости сказать электронный заряд (показано штриховой чертой на рисунке), а потом соединить с индуктивностью, то в образованной таким образом электрической цепи - колебательном контуре - возникнет переменный электронный ток i (дальше - ток). 

В момент замыкания цепи напряжение на емкости будет положительным и наибольшим, емкость начнет разряжаться через индуктивность, в итоге чего вокруг заключительной появляется магнитное поле, нарастанию которого будет препятствовать явление самоиндукции. Нарастание магнитного поля прекратится в момент исчерпания электронного заряда в емкости. Этому моменту подходит наибольшее значение электрического тока в цепи. В этот момент вся энергия электронного заряда, сначало сообщенного емкости, сосредоточится в магнитном поле. Величина электронного напряжения (далее - напряжение) меж точками соединения индуктивности и емкости в этот момент равна нулю. Таким образом, заряд конденсатора не может поддерживать ток в электронной цепи и он начнет убавляться. С убавленьем тока начнет убавляться магнитное поле. При уменьшении магнитного поля в индуктивности возникнет явление самоиндукции, деянье которого будет противиться уменьшению тока и будет поддерживать его до исчерпания энергии магнитного поля, т.е. до момента, пока вся энергия опять сосредоточится в заряде емкости (обратном первоначальному). Потом процесс протекания тока повторится в обратном направлении и т.д. Поскольку утраты в образцовом контуре отсутствуют, описанный процесс электронных колебаний будет длиться сколь угодно длинно. 

Заметим, что порядок чередования полярности максимумов тока и напряжения в идеальном К.к. обоснован причинно-следственными связями в явлении самоиндуции и тем самым изъясняет направление течения медли (без вербования понятия энтропии). 

Заметим также, что продолжительность периода колебаний T в образцовом К.к. зависит только от величин составляющих индуктивности и емкости и находится в прямой зависимости от них. 

При этом количество колеблющейся энергии не имеет значения, так как в явлении самоиндукции противодействие самоиндукции изменению тока в цепи образцового К.к. при всех значениях тока в точности (по принципу равенства деяния и противодействия) компенсирует свою причину (первичное изменение тока). Тем самым разъясняется, что расстояния меж циклическими точками электромагнитных колебаний в идеальном К.к. могут рассматриваться как эталон продолжительности при измерении времени. 

Частота - это количество полных колебаний за единицу медли.

Амплитуда - наибольшее отклонение от состояния равновесия.