Тригонометрический ряд (ряд Фурье) функции f( t), при f( t) =

Тригонометрический ряд (ряд Фурье) функции f( t), при f( t) = -f( t + ), имеет вид
(*ответ*) f( t) = A1msin( t + nbsp;1) + A3msin(3 t + nbsp;3) +
nbsp;f( t) = A0 + A1msin( t + nbsp;1) + A2msin(2 t + nbsp;2) +
nbsp;f( t) = A0 + A1mcos t + A2mcos2 t +
nbsp;f( t) = A1msin t + A2msin2 t + A3msin3 t +
Тригонометрический ряд Фурье функции f( t), при f( t) = f(- t), имеет вид
(*ответ*) f( t) = A0 + A1mcos t + A2mcos2 t + A3mcos3 t +
nbsp;f( t) = A1msin t + A2msin2 t + A3m3 t +
nbsp;f( t) = A0 + A2msin(2 t + ) + A4msin(4 t + 4) +
nbsp;f( t) = A1msin( t + nbsp;1) + A3msin(3 t + nbsp;3) +
У диамагнитных веществ магнитная проницаемость
(*ответ*) немножко меньше единицы
nbsp;равна единице
nbsp;немного больше единицы
nbsp;намного больше единицы
У парамагнитных веществ магнитная проницаемость
(*ответ*) немного больше единицы
nbsp;намного больше единицы
nbsp;одинакова единице
nbsp;немного меньше единицы
У ферромагнитных веществ магнитная проницаемость
(*ответ*) намного больше единицы
nbsp;равна единице
nbsp;немножко меньше единицы
nbsp;немножко больше единицы
Ферриты можно сделать из
(*ответ*) окислов меди
(*ответ*) окислов железа
nbsp;диэлектрика
nbsp;мелкоизмельченного порошка магнетита
Ферриты можно изготовить из
(*ответ*) окислов цинка
(*ответ*) окислов железа
nbsp;диэлектрика
nbsp;мелкоизмельченного порошка магнетита
Ферромагнитные материалы можно подразделить на
(*ответ*) магнитотвердые
(*ответ*) магнитомягкие
nbsp;магнитодиэлектрики
nbsp;диамагнитные
Функции, симметричные относительно начала координат, раскладываются в ряд, не содержащий
(*ответ*) косинусов
(*ответ*) постоянной сочиняющей
nbsp;синусов
nbsp;чётных гармоник
Функции, симметричные относительно оси абсцисс, раскладываются в ряд, который не содержит
(*ответ*) чётных гармоник
(*ответ*) постоянной сочиняющей
nbsp;синусов
nbsp;косинусов
Функции, симметричные условно оси ординат, раскладываются в ряд, который не содержит
(*ответ*) синусов
nbsp;чётных гармоник
nbsp;неизменной сочиняющей
nbsp;косинусов
Циркуляция вектора напряженности магнитного поля вдоль хоть какого случайного замкнутого контура одинакова алгебраической сумме макротоков, охваченных этим контуром, - это
(*ответ*) закон полного тока
nbsp;2-ой закон Кирхгофа для магнитных цепей
nbsp;потокосцепление контура
nbsp;закон Ома для магнитных цепей